ности катода; имеет место островковый эффект (см. рис. 7.3, в). Особенно заметно это явление у ламп с редкой сеткой.

Выражение (7.6) при фиксированных иапряжениях сетки описывает семейство анодных характеристик триода. На рис. 7.6 показано семейство анодных характеристик лампы 6Н18Б. Приравняв анодный ток нулю, из формулы (7.6) найдем напряжение зап1фания анода, при котором появляется ток в цепи анода.

Статические характеристики триода при положительных напряжениях сетки. При положительном напряжении сетки катодный ток, зависящий от напряжений на электродах согласно выражению (7.3), распределяется между анодом и сеткой. Соотношение между анодным и сеточным токами определяется траекториями движения электронов, которые зависят от структуры поля в междуэлектродном пространстве, т. е. от вида эквипотенциальных линий. Согласно теореме подобия структура электрического поля не изменится, если пропорционально изменить потенциалы всех электродов. Это позволяет сделать вьшод, что траектории электронов, а следовательно, и соотношение анодного и сеточного токов зависят не от абсолютного значения напряжения электродов, а от их отношения. Отношение анодного тока к сеточному носит название коэффициента токораспределения

Ijrc = k = nUjU,). (7.8)

Учитьшая, что /к = 4 + 4. получаем

<">

(7.10)

Окончательно выражения для анодного и сеточного токов триода при положительном напряжении на сетке будут иметь вид

4= -G\U,+ DUJ; (7.11)

Рассмотрим закономерности токораспределения при различных отношениях UjU. Если > U, то потенциал витков сетки оказьша-ется выше потенциала области между ее витками (рис. 7.7). В этом случае поле межвиткового пространства действует на электронный

с А

Рис. 7.7. Эквипотенциальные линии и траектории электронов в триоде при {7с>Г/а

Рис. 7.8. Графики распределения потенциала в триоде при различных анодных напряжениях

поток как рассеивающая линза. Электроны получают ускорение в направлении близлежащего витка сетки. Чем ближе к витку пролетает злектрон, тем сильнее он отклоняется в сторону сетки. Пролетев область сетки, электрон попадает в замедляющее поле. Составляющая скорости в направлении анода может оказаться недостаточной для преодоления этого поля, и электрон возвратится на один из витков сетки. В промежутке между сеткой и анодом образуется объемный заряд, снижающий потенщ1ал пространства. Электроны, скорость которых достаточна для преодоления минимума потенциала, долетают до анода. Остальные электроны возвращаются на сетку, создавая сеточный ток.

На рис. 7.8 приведены графики распределения потенщ1Ш1а между электродами триода при различных анодных напряжениях. Значение анодного напряжения сильно влияет на количество электронов, возвращающихся на сетку. Такой режим токораспределения носит название режима возврата электронов. Он характеризуется резкой зависимостью анодного и сеточного тока, а также коэффищ1ента токораспределения от напряжения анода (или сетки).

При увеличении анодного напряжения уменьшается глубина минимума потенциала между сеткой и анодом и быстро увеличивается количество электронов, достигающих анода. При f4 > 0,8Uc практически все электроны, пролетающие область сетки, попадают на анод". Сеточный ток составляют только электроны, которые непосредственно перехватываются витками сетки. На рис. 7.9 показаны экви-потенциали и траектории электронов при U> Щ. Такой режим токораспределения носит название режима прямого перехвата. Он характеризуется слабой зависимостью анодного и сеточного токов и коэффициента токораспределения от напряжения анода (или сетки). Зависимость коэффициента токораспределения в этом режиме от отношения анодного и сеточного напряжений дает формула

Рис. 7.9. Эквипотенциальные линии и траектории электронов в триоде при V>U

Рис. 7.10. График зависимости коэффициента токораспределения от отношения напряжений на электродах

/р = с,(с/з/г4)»/2,

где Ci - коэффициент, зависящий от конструкции лампы. Для системы плоских электродов

(7.13)

(7.14)

где hud- соответственно шаг и диаметр проволоки витков сетки; а,к ~ расстояние от анода до катода. Отношение d/h назьшают коэффициентом заполнения сетки.

Для цилиндрической системы электронов

где Гс и Га - радиусы сетки и анода.

На рис. 7.10 показана зависимость коэффициента токораспределения от отношения напряжений на электродах.

На рис. 7.11 приведено семейство ано дно-сеточных и сеточных характеристик мощного триода ГУ-89А. При увеличении напряжения сетки анодный ток сначала растет, затем при приближении напряжения сетки к напряжению анода рост анодного тока замедляется и наступает его уменьшение. Максимум анодно-сеточных характеристик показьшает момент перехода из режима прямого перехвата в режим возврата. Сеточный ток при росте напряжения сетки постоянно возрастает.

Семейство анодных и сеточно-анодных характеристик лампы ГУ-89А приведено на рис. 7.12. Резкая зависимость анодного тока от анодного напряжения характерна для режима возврата электронов. Пологий участок характеристик соответствует режиму прямого перехвата.