![]() |
Главная -> Силовые полупроводниковые приборы 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 [121] 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 ![]() Рис. 8.12. Номограмма и! г- оро"! -OfiZ -0,05 -0,40 -цгс -00 -0(tO -оа -qfio -0,70 -оро -0,90 -ops 06 -09 XL-от биномиального распределения Р{тс\ = Как и следовало ожидать, значение точечной оценки и для ВБР, и для ИО находится внутри полученного интервала. б) Так же как и в случае «а», из Р* = 0,9 следует Р*„ = Рв = 0,95. Номограммой в этом случае воспользоваться нельзя, так как п и J очень велики j[5000 и 475 соответственно). Вероятность отказа F, равная (1-i?), составляет 0,095. В связи с тем что это значение меньше 0,1, хорошим приближением к биномиальному распределению явится распределение Пуассона [8.2], причем в качестве параметра ро этого распределения берется величина пР, т. е. ро = 475. Хотя уравнение Пуассона также табулировано почти во всех книгах по надежности, таблиц с таким большим значением io найти практически невозможно. Однако для Ро>30 распределение Пуассона можно заменить [8.2] на нормальное с параметрами р=475 и а=,Урл;21,8. Введем нормированную нормальную переменную: x-\i х-415 21,8 Для нормированной переменной z находим по таблицам нормального распределения такое значение z, для которого Pr{zZi} = 0,05 (1-P*):zift;l,64. Из-за симметрии нормального распределения другой границе будет отвечать Z2=-1,64. Следовательно, имеем Zi,2=±l,64=(x-475)/21,8, откуда jcj;510,75 и л:2«439,25. Разделив полученные значения на и = 5000, находим нижнюю и верхнюю границы для вероятности отказа, откуда „л;0,90 и RbKQ,9\. Соответственно для ИО £„ = 0,910-4/4 и £в=1-1о-Ч/ч, т. е. окончательно . Рг{0,910-М/ч<<1 • 10-Ч/ч} = 0,9. Результаты расчета в случаях «а» и «б» показаны на рис. 8.13. Перейдем к более сложной задаче - определению вида и параметров закона распределения отказов. Математики разработали ряд методов, позволяющих более или менее успешно решать эту задачу. С ними можно ознакомиться, например, в книге [8.53]. Ниже приведен лишь один метод решения, а именно графичес- „ "1-. Рис. 8 13 Точечная оценка и довери- кии. Его основным достоин- ,,,борок раз- ством является то, что он личного объема (1-90%-ный дове- позволяет отсеять формально рительный интервал) Х-10*,1/ч п=го п=5000 Точечная оценка 0,94 . Ofi-I aaas а,оаг ooai
Рис. 8.14. Нормальное распределение (ось абсцисс: равномерная ткала, а = 33 мм; ось ординат: шкала -функция Гаусса, );[Ф(1)] = 25 мм) 7J3t 190 о OB « 6 в 10 « 5 eo(Zi-e Рис. 8.15. Логарифмически нормальное распределение (ось абсцисс: шка.ча г логарифмическая, ,\: = 701g(f/f) мм; ось ординат: шкала-логарифмически нормальная, v [Ф (1)]=25 мм) Правдоподобные, но по сути ошибочные решения. Идея графического метода заключается в том, что функция распределения отказов, отвечаюгцая определенному закону, в правильно подобранных масштабах по оси абсцисс и ординат изображается прямой линией. Выбор необходимых масштабов по осям означает построение соответствующей вероятностной бумаги. Бумага носит название того закона распределения, который изображается на ней прямой линией. На рис. 8.14- 8.16 приведены сетки вероятностной бумаги для нормального, логарифмически нормального и вейбулловского распределений. Следует иметь в виду, что прежде чем использовать готовую вероятностную бумагу, надо проанализировать имеющиеся 368 0 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 [121] 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 0.0135 |
|